Главная страница
ПОЛЯРИЗАЦИЯ (франц. polarisation, первоисточник: греч. polos - ось, полюс) биоэлект р и ческа я, возникновение двойного электрич. слоя на границе между наружной средой и содержимым живой клетки....
ПРЕДПРИНИМАТЕЛЬСКИЙ ДОХОД
ПРОИЗВОДИТЕЛЬНЫЙ КАПИТАЛ, функциональная форма и вторая стадия кругооборота пром. капитала (см. Кругооборот капитала). В отличие от денежного капитала и товарного капитала, занятых в сфере обращения, П. к. занят в сфере произ-ва....
ПУЛЬСАРЫ
РАДИОВЕЩАТЕЛЬНЫЙ ПРИЁМНИК, радиоприёмник, предназначенный для приёма программ звукового вещания и их акустич. воспроизведения. В СССР выпускаются Р. п., позволяющие принимать передаваемые радиовещат. станциями амплитудно-модулированные (AM) сигналы...
Поиск
РАЗРЫВ ДИПЛОМАТИЧЕСКИХ ОТНОШЕНИЙ, прекращение нормальных дипломатич. отношений между двумя гос-вами; влечёт за собой отозвание дипломатич. представителей и ликвидацию дипломатич. представительств. Р. д. о. обычно происходит вследствие возникновения между гос-вами состояния войны...
БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь
Термины:
РАСШИРЯЮЩИЙСЯ ЦЕМЕНТ, собирательное назв. группы цементов.
РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ, один из этапов релаксации - процесс установления.
РЕЧНОЙ ШТАТ (Rivers State), штат на Ю. Нигерии.
САХАРОВ Андрей Дмитриевич (р. 21.5. 1921, Москва), советский физик, акад. АН СССР.
СЕЙСМИЧЕСКОЕ МИКРОРАЙОНИРОВАНИЕ, раздел инженерной сейсмологии.
СЕРОВОДОРОД, H2S, то же, что сернистый водород.
СИМАБАРСКОЕ ВОССТАНИЕ, крупнейшее крест. восстание в Японии.
СКАФАНДР (франц. scaphandre, от греч. skaphe - лодка и апёг, род. падеж andros - человек).
СЛОЖНАЯ ФУНКЦИЯ, функция от функции.
Раздача продуктов голодающим. Самара. 1921. .
Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.
Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я
8406202 9216 1210 912 1тных схем) судить о симметрии молекул, об эквивалентности тех или иных связей и структурных элементов в молекулах, о стабильности и реакционной способности молекул. Она помогает понять, а отчасти и предвидеть результаты экспериментальных исследований, не претендуя на большую строгость рассуждений и не опираясь на достаточно строгие, но громоздкие квантовомеханические расчёты. В рамках Р. т. были введены такие широко используемые в настоящее время представления, как одно- и трёхэлектронные связи, гибридизация связевых орбиталeй, свeрхсопряжение, а также представление о частично ионном характере ковалентных связей между различными атомами (резонанс ковалентной и ионной структур).
Р. т. была предложена Л. Политом в 1928-31 гг. и развита в последующие годы в основном в трудах его школы. Термин "резонанс" был заимствован у В. Гейзенберга, проследившего аналогию между квантовомеханическим описанием систем, напр. двух связанных осцилляторов, и их классическим описанием, учитывающим резонанс в такой системе.
Лит.: Паулинг Л., Природа химической связи, пер. с англ., М.- Л., 1947; Уэланд Д., Теория резонанса и её применение в органической химии, пер. с англ., М., 1948; Полинг Л., Теория резонанса в химии, "Журнал Всесоюзного химического общества им. Д. И. Менделеева", 1962, т. 7, № 4, с. 462; Pauling L., The nature of the chemical bond, 3 ed., Ithaca- N. Y., 1960.
РЕЗОНАНСНАЯ ЛИНИЯ, спектральная линия излучения атома, частота к-рой совпадает с частотой света, поглощаемого им в основном состоянии. Обычно Р. л. наз. одну или неск. наиболее интенсивных линий в спектре при резонансном излучении.
РЕЗОНАНСНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, излучение, испускаемое системой связанных зарядов (напр., атомом, атомным ядром), при к-ром частота излучения совпадает с частотой возбуждающего света. Р. и. могут испускать газы, жидкости и твёрдые тела, но наиболее чёткая картина наблюдается в атомных парах Hg, Cd, Na и др. Открыто Р. и. было при исследовании свечения паров Na P. Вудом (1905).
Для возбуждения Р. и. атом (или др. систему связанных зарядов) облучают светом частоты V. Поглощая квант с энергией hv (h - Планка постоянная), атом с осн. уровня Еопереходит на возбуждённый уровень Еn (уровень Е2на рис.). При спонтанном переходе атома из возбуждённого состояния Еnв осн. Еo и происходит Р. и.- атом испускает квант с частотой v, и в спектре излучения появляется резонансная линия. Совокупность резонансных линий образует резонансный спектр атома. Р. и. атомов и молекул является резонансной люминесценцией. При взаимодействии атомного ядра с у-излучением может возникать Р. и. y-квантов.
Р. и. наблюдается лишь при определённых условиях (в разрежённых атомных парах, замороженных растворах). Обычно атом безызлучательно переходит из возбуждённого состояния в промежуточное (па рис. на уровень Е1), и лишь затем происходит излучательный переход в осн. состояние с частотой
Р. и.- процесс, наблюдаемый в течение нек-рого времени t. Интенсивность Р. и. I меняется со временем по закону: I = Iое-t/t, где Iо - начальная интенсивность, т - среднее время жизни атома в возбуждённом состоянии. Обычно t ~ 10-8 сек; если электронный переход запрещён отбора правилами, продолжительность Р. и. может значительно увеличиться (напр., в парах Hg наблюдается переход с t~ 10-7сек).
Р. и. всегда поляризовано, причём степень и характер поляризации определяются поляризацией возбуждающего света, направлением наблюдения, излучающим объектом, наличием в нём примесей. Особенно существенно влияет на поляризацию Р. и. магнитное поле (в экспериментах приходится учитывать магнитное поле Земли).
В квантовой теории Р. и. (как и в классич. теории резонанса) учитывают эффекты затухания - затухание возбуждённых электронных состояний, к-рые не являются строго стационарными во времени. Энергия электрона в возбуждённом состоянии не имеет строго определённого значения, и спектральные линии характеризуются нек-рой шириной спектральных линий Г. Величина Г связана с полной вероятностью перехода электрона на низшие уровни и с t. Чем больше Г, тем меньше t и, следовательно, меньше длительность Р. и.
[2145-23.jpg]
Лит.: Вуд Р. В., Физическая оптика, пер. с англ., М.- Л., 1936; Гайтлер В., Квантовая теория излучения, [пер. с англ.], М., 1956; Ахиезер А. И., Берестецкий В. Б., Квантовая электродинамика, 3 изд., М., 1969. В. З. Кресин.
РЕЗОНАНСНЫЕ ПИЛОМАТЕРИАЛЫ, вырабатываются из лиственных и хвойных древесных пород, древесина к-рых обладает способностью усиливать звук музыкальный, не искажая его тон. Способность к резонансу Р. п. характеризуется акустической константой С =корень квадратный из Е/р3, где Е - модуль упругости, а р - плотность материала. Лучшими резонансными свойствами обладают ель и кавказская пихта, несколько уступают им кедровая сосна, явор, граб. Р. п. идут гл. обр. на изготовление дек клавишных, щипковых и смычковых муз. инструментов.
РЕЗОНАНСЫ, резонансные частицы, короткоживущие возбуждённые состояния сильно взаимодействующих элементарных частиц (адронов). В отличие от др. нестабильных частиц, Р. распадаются в основном за счёт сильных взаимодействий. Поэтому их времена жизни лежат в интервале 10-22 - 10-24 сек, что по порядку величины совпадает с характерным ядерным временем tяд = = Rяд/с ~ 10-23 сек, где с - скорость света в вакууме, Rяд - характерный радиус сильных (ядерных) взаимодействий, примерно равный комптоновской длине волны я-мезона, Rяд ~ ЛПи = h/mПис ~ 1,4-10-13см (h - постоянная Планка, mПи - масса Пи-мезона).
В зависимости полных эффективных поперечных сечений рассеяния а от энергии Е Р. часто проявляются в виде колоколообразного (т. н. брейт-вигнеровского) максимума:
[2145-24.jpg]
(форма к-рого совпадает, напр., с зависимостью квадрата амплитуды колебаний от частоты со в механич. системе при изменении (О в окрестности резонансной частоты). Энергия Ео, соответствующая максимуму сечения о = оо, сопоставляется с массой Р. М (по формуле относительности теории М = Ео/с2. В физике элементарных частиц массу принято выражать в энергетич. единицах, т. е. считать с = 1; тогда М = Ео). Величина Г является полной шириной максимума в энергетич. шкале.
Первый Р. был открыт в нач. 50-х гг. Э. Ферми с сотрудниками при изучении процесса взаимодействия Пи+-мезонов с протонами на протонном циклотроне в Чикаго (США). Этот Р. - дельта3,3 в совр. обозначениях (первая цифра индекса у символа Р. означает удвоенный изотопический спин I частицы, вторая - её удвоенный спин J)- можно представлять себе как возбуждённое состояние нуклона (N), в к-рое последний переходит, поглотив Пи-мезон (пион). Собств. масса Р. дельта3,3, равная полной энергии системы N + я в системе центра инерции (с. ц. и.) этих частиц, М = (1233 ± 3) Мэв, а время жизни т = 5,7 .10-24сек. Величина, обратная t, определяет вероятность распада частицы. Вместо времени жизни в физике Р. чаще используют полную энергетич. ширину Г, к-рая связана с t соотношением tГ ~ h (вытекающим из неопределённостей соотношения для энергии и вpемени). Р. Дз.з имеет полную ширину Г = (116 ± 6) Мэв, спин J = 3/2 и изотопич. спин I = 3/2.
В квантовомеханич. амплитуде Т3,3(Е) Пи N-рассеяния в состоянии с I = J = = 3/2 этот Р. проявляется в виде т. н. брейт-вигнеровского вклада
[2145-25.jpg]
квадрат модуля к-poгo пропорционален выражению (1). Здесь Е - полная энергия системы Пи N в с. ц. и. Распадается Дэ,з только на я-мезон и нуклон. Т. о., реакции образования и распада дельта 3,3 взаимно-обратны: Пи + N <_> дельта 3,3. Р., обладающие этим свойством, наз. упругими. Р., к-рые могут распадаться двумя и более способами (каналами), наз. неупругими. Большое количество Р. было открыто в 1-й пол. 60-х гг. в экспериментах, выполненных на протонных ускорителях.
Р. делятся на 2 группы: а) барионные резонансы, обладающие барионным зарядом (В = 1) и распадающиеся на мезоны и один стабильный 6арион; б) мезонные (или бозонные) резонансы, распадающиеся на мезоны (В =0). Р. с ненулевой странностъю наз. странными Р.
Осн. методы обнаружения Р. таковы.
а) Максим ум в полном эффективном сечении рассеяния. В полном эффективном сечении наблюдается колоколообразный максимум о(Е)~|TБВ(Е)|2, положение и полная ширина к-рого в шкале Е равны М и Г соответственно. Этот метод, однако, не позволяет провести полного определения квантовых чисел Р., в частности спина.
б) Фазовый анализ. Здесь исходными измеряемыми величинами являются дифференциальные сечения упругого рассеяния, т. е. сечения, измеряемые как функции угла рассеяния 0 и полной энергии Е. Квантовомеханич. амплитуда рассеяния Т(О, Е) затем разлагается в ряд по сферическим функциям, а в простейшем бесспиновом случае - по полиномам Лежандра Pl(cos O):
[2145-26.jpg]
Коэффициенты Tl(E) этого разложения - парциальные волны рассеяния с орбитальным (угловым) моментом, равным целому положит. числу l- определяются из эксперимент. данных как ком
Р. и.- процесс, наблюдаемый в течение нек-рого времени t. Интенсивность Р. и. I меняется со временем по закону: I = Iое-t/t, где Iо - начальная интенсивность, т - среднее время жизни атома в возбуждённом состоянии. Обычно t ~ 10-8 сек; если электронный переход запрещён отбора правилами, продолжительность Р. и. может значительно увеличиться (напр., в парах Hg наблюдается переход с t~ 10-7сек).
Р. и. всегда поляризовано, причём степень и характер поляризации определяются поляризацией возбуждающего света, направлением наблюдения, излучающим объектом, наличием в нём примесей. Особенно существенно влияет на поляризацию Р. и. магнитное поле (в экспериментах приходится учитывать магнитное поле Земли).
В квантовой теории Р. и. (как и в классич. теории резонанса) учитывают эффекты затухания - затухание возбуждённых электронных состояний, к-рые не являются строго стационарными во времени. Энергия электрона в возбуждённом состоянии не имеет строго определённого значения, и спектральные линии характеризуются нек-рой шириной спектральных линий Г. Величина Г связана с полной вероятностью перехода электрона на низшие уровни и с t. Чем больше Г, тем меньше t и, следовательно, меньше длительность Р. и.
[2145-23.jpg]
Лит.: Вуд Р. В., Физическая оптика, пер. с англ., М.- Л., 1936; Гайтлер В., Квантовая теория излучения, [пер. с англ.], М., 1956; Ахиезер А. И., Берестецкий В. Б., Квантовая электродинамика, 3 изд., М., 1969. В. З. Кресин.
РЕЗОНАНСНЫЕ ПИЛОМАТЕРИАЛЫ, вырабатываются из лиственных и хвойных древесных пород, древесина к-рых обладает способностью усиливать звук музыкальный, не искажая его тон. Способность к резонансу Р. п. характеризуется акустической константой С =корень квадратный из Е/р3, где Е - модуль упругости, а р - плотность материала. Лучшими резонансными свойствами обладают ель и кавказская пихта, несколько уступают им кедровая сосна, явор, граб. Р. п. идут гл. обр. на изготовление дек клавишных, щипковых и смычковых муз. инструментов.
РЕЗОНАНСЫ, резонансные частицы, короткоживущие возбуждённые состояния сильно взаимодействующих элементарных частиц (адронов). В отличие от др. нестабильных частиц, Р. распадаются в основном за счёт сильных взаимодействий. Поэтому их времена жизни лежат в интервале 10-22 - 10-24 сек, что по порядку величины совпадает с характерным ядерным временем tяд = = Rяд/с ~ 10-23 сек, где с - скорость света в вакууме, Rяд - характерный радиус сильных (ядерных) взаимодействий, примерно равный комптоновской длине волны я-мезона, Rяд ~ ЛПи = h/mПис ~ 1,4-10-13см (h - постоянная Планка, mПи - масса Пи-мезона).
В зависимости полных эффективных поперечных сечений рассеяния а от энергии Е Р. часто проявляются в виде колоколообразного (т. н. брейт-вигнеровского) максимума:
[2145-24.jpg]
(форма к-рого совпадает, напр., с зависимостью квадрата амплитуды колебаний от частоты со в механич. системе при изменении (О в окрестности резонансной частоты). Энергия Ео, соответствующая максимуму сечения о = оо, сопоставляется с массой Р. М (по формуле относительности теории М = Ео/с2. В физике элементарных частиц массу принято выражать в энергетич. единицах, т. е. считать с = 1; тогда М = Ео). Величина Г является полной шириной максимума в энергетич. шкале.
Первый Р. был открыт в нач. 50-х гг. Э. Ферми с сотрудниками при изучении процесса взаимодействия Пи+-мезонов с протонами на протонном циклотроне в Чикаго (США). Этот Р. - дельта3,3 в совр. обозначениях (первая цифра индекса у символа Р. означает удвоенный изотопический спин I частицы, вторая - её удвоенный спин J)- можно представлять себе как возбуждённое состояние нуклона (N), в к-рое последний переходит, поглотив Пи-мезон (пион). Собств. масса Р. дельта3,3, равная полной энергии системы N + я в системе центра инерции (с. ц. и.) этих частиц, М = (1233 ± 3) Мэв, а время жизни т = 5,7 .10-24сек. Величина, обратная t, определяет вероятность распада частицы. Вместо времени жизни в физике Р. чаще используют полную энергетич. ширину Г, к-рая связана с t соотношением tГ ~ h (вытекающим из неопределённостей соотношения для энергии и вpемени). Р. Дз.з имеет полную ширину Г = (116 ± 6) Мэв, спин J = 3/2 и изотопич. спин I = 3/2.
В квантовомеханич. амплитуде Т3,3(Е) Пи N-рассеяния в состоянии с I = J = = 3/2 этот Р. проявляется в виде т. н. брейт-вигнеровского вклада
[2145-25.jpg]
квадрат модуля к-poгo пропорционален выражению (1). Здесь Е - полная энергия системы Пи N в с. ц. и. Распадается Дэ,з только на я-мезон и нуклон. Т. о., реакции образования и распада дельта 3,3 взаимно-обратны: Пи + N <_> дельта 3,3. Р., обладающие этим свойством, наз. упругими. Р., к-рые могут распадаться двумя и более способами (каналами), наз. неупругими. Большое количество Р. было открыто в 1-й пол. 60-х гг. в экспериментах, выполненных на протонных ускорителях.
Р. делятся на 2 группы: а) барионные резонансы, обладающие барионным зарядом (В = 1) и распадающиеся на мезоны и один стабильный 6арион; б) мезонные (или бозонные) резонансы, распадающиеся на мезоны (В =0). Р. с ненулевой странностъю наз. странными Р.
Осн. методы обнаружения Р. таковы.
а) Максим ум в полном эффективном сечении рассеяния. В полном эффективном сечении наблюдается колоколообразный максимум о(Е)~|TБВ(Е)|2, положение и полная ширина к-рого в шкале Е равны М и Г соответственно. Этот метод, однако, не позволяет провести полного определения квантовых чисел Р., в частности спина.
б) Фазовый анализ. Здесь исходными измеряемыми величинами являются дифференциальные сечения упругого рассеяния, т. е. сечения, измеряемые как функции угла рассеяния 0 и полной энергии Е. Квантовомеханич. амплитуда рассеяния Т(О, Е) затем разлагается в ряд по сферическим функциям, а в простейшем бесспиновом случае - по полиномам Лежандра Pl(cos O):
[2145-26.jpg]
Коэффициенты Tl(E) этого разложения - парциальные волны рассеяния с орбитальным (угловым) моментом, равным целому положит. числу l- определяются из эксперимент. данных как ком