Главная страница
ПОЛЯРИЗАЦИЯ (франц. polarisation, первоисточник: греч. polos - ось, полюс) биоэлект р и ческа я, возникновение двойного электрич. слоя на границе между наружной средой и содержимым живой клетки....
ПРЕДПРИНИМАТЕЛЬСКИЙ ДОХОД
ПРОИЗВОДИТЕЛЬНЫЙ КАПИТАЛ, функциональная форма и вторая стадия кругооборота пром. капитала (см. Кругооборот капитала). В отличие от денежного капитала и товарного капитала, занятых в сфере обращения, П. к. занят в сфере произ-ва....
ПУЛЬСАРЫ
РАДИОВЕЩАТЕЛЬНЫЙ ПРИЁМНИК, радиоприёмник, предназначенный для приёма программ звукового вещания и их акустич. воспроизведения. В СССР выпускаются Р. п., позволяющие принимать передаваемые радиовещат. станциями амплитудно-модулированные (AM) сигналы...
Поиск
РАЗРЫВ ДИПЛОМАТИЧЕСКИХ ОТНОШЕНИЙ, прекращение нормальных дипломатич. отношений между двумя гос-вами; влечёт за собой отозвание дипломатич. представителей и ликвидацию дипломатич. представительств. Р. д. о. обычно происходит вследствие возникновения между гос-вами состояния войны...
БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь
Термины:
РАСШИРЯЮЩИЙСЯ ЦЕМЕНТ, собирательное назв. группы цементов.
РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ, один из этапов релаксации - процесс установления.
РЕЧНОЙ ШТАТ (Rivers State), штат на Ю. Нигерии.
САХАРОВ Андрей Дмитриевич (р. 21.5. 1921, Москва), советский физик, акад. АН СССР.
СЕЙСМИЧЕСКОЕ МИКРОРАЙОНИРОВАНИЕ, раздел инженерной сейсмологии.
СЕРОВОДОРОД, H2S, то же, что сернистый водород.
СИМАБАРСКОЕ ВОССТАНИЕ, крупнейшее крест. восстание в Японии.
СКАФАНДР (франц. scaphandre, от греч. skaphe - лодка и апёг, род. падеж andros - человек).
СЛОЖНАЯ ФУНКЦИЯ, функция от функции.
Раздача продуктов голодающим. Самара. 1921. .
Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.
Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я
8406202 9216 1210 912 1еорему и др.
В случае упругого рассеяния бесспиновых частиц асимптотика волновой функции ф(r), являющейся решением Шрёдингера уравнения, имеет вид:
[21342-33.jpg]
Здесь r - расстояние между частицами, k = р/h - волновой вектор, р - импульс в системе центра инерции (с. ц. и.) сталкивающихся частиц, h - постоянная Планка, О - угол рассеяния, f(O) - амплитуда рассеяния, зависящая от угла рассеяния и энергии сталкивающихся частиц. Первый член в этом выражении описывает свободные частицы с импульсом р = hk (падающая волна), второй - частицы, идущие от центра (рассеянная волна). Дифференциальное сечение рассеяния определяется как отношение числа частиц, рассеянных за единицу времени в элемент телесного угла dO, к плотности потока падающих частиц. Сечение рассеяния на угол O (в с. ц. и.) в единичный телесный угол равно:
[21342-34.jpg]
Для амплитуды рассеяния имеет место след. разложение по парциальным волнам (волнам с определённым орбитальным моментом l):
[21342-35.jpg]
Здесь Pl(cosO) - Лежандра многочлен, Sl - коэфф. разложения, к-рые зависят от характера взаимодействия и являются матричными элементами S-матрицы (в представлении, в к-ром она диагональна по энергии, моменту количества движения и проекции момента). Если число падающих на центр частиц с моментом l равно числу идущих от центра частиц с тем же моментом (случай упругого рассеяния), то |Sl| = 1. В общем случае |Sl| =<1. Эти условия являются следствием условия унитарности S-матрицы. Если возможно только упругое рассеяние, то Sl может быть представлено в виде: Sl = e2iol, где ol - веществ. величины, наз. фазами рассеяния. Если ol = 0 при нек-ром l, то рассеяние в состояние с орбитальным моментом l отсутствует.
Полное сечение упругого рассеяния равно:
[21_36-1.jpg]
где olупр - парциальное сечение упругого рассеяния частиц с орбитальным моментом l, Л = 1/k - длина волны де Бройля частицы. При Sl = -1 oупр достигает максимума и равно:
[21_36-2.jpg]
при этом ol = Пи /2 (резонанс в рассеянии). Т. о., при резонансе сечение процесса определяется де-бройлевской длиной волны Л и для медленных частиц, для к-рых Л > Ro, где Ro - радиус действия сил, намного превосходит величину Пи Ro2 (классич. сечение рассеяния). Этот факт (непонятный с точки зрения классич. теории рассеяния) является следствием волновой природы микрочастиц.
Поведение сечения рассеяния вблизи резонанса определяется формулой Брейта - Вигнера:
[21_36-3.jpg]
где Ео - энергия, при к-рой сечение достигает максимума (положение резонанса), а Г - ширина резонанса. При Е = Ео ± 1/2Г сечение ol равно 1/2 ol
Полное сечение всех неупругих процессов равно:
[21_36-4.jpg]
Условие унитарности ограничивает величину парциального сечения для неупругих процессов:
[21_36-5.jpg]
Для короткодействующих потенциалов взаимодействия осн. роль играют фазы рассеяния с l~< b/k, где b - радиус действия сил. Это условие можно переписать след. образом: l/k~[21_36-6.jpg]
и сечение рассеяния не зависит от угла (рассеяние сферически симметрично). При малых энергиях имеет место разложение:
[21_36-7.jpg]
Параметры а и ro наз. соответственно длиной рассеяния и эффективным радиусом рассеяния. Эти величины определяются из опыта и являются важными характеристиками сил, действующих между частицами. Длина рассеяния равна по величине и противоположна по знаку амплитуде рассеяния при k = 0. Полное сечение рассеяния в точке k =0 равно oo = 4 Пи a2.
Если у частиц имеется связанное состояние с малой энергией связи, то рассеяние таких частиц при kb << 1 носит резонансный характер (типичный пример - рассеяние нейтронов протонами в состоянии с полным спином J = 1; в этом состоянии у системы нейтрон - протон имеется уровень, соответствующий связанному состоянию - дейтрону). Сечение рассеяния в этом случае зависит только от энергии связи.
Если параметр kb невелик, фазы рассеяния могут быть найдены из измеренных на опыте значений сечения и др. величин. Эта процедура наз. фазовым анализом. Найденные путём фазового анализа фазы рассеяния сравниваются с предсказаниями теории и позволяют, т. о., получить важную информацию о характере взаимодействия.
Один из осн. приближённых методов теории рассеяния - теория возмущений (метод решения, основанный на разложении в ряд по малому параметру). Если падающая плоская волна, описывающая начальные частицы, слабо возмущается потенциалом взаимодействия, то применимо т. н. борновское приближение (первый член ряда теории возмущений). Амплитуда упругого рассеяния в борцовском приближении равна:
[21_36-8.jpg]
где q = 2ksin(O/2), V(r) - потенциал взаимодействия, м = m1m2/(m1 + m2) - приведённая масса (m1 и m2 - массы частиц).
Для описания процессов рассеяния при высоких энергиях используются методы квантовой теории поля. Напр., упругое рассеяние электронов (е) протонами (р) в низшем порядке теории возмущений (применимость теории возмущений в данном случае основывается на малости постоянной тонкой структуры а ~1/137, характеризующей "силу" электромагнитного взаимодействия) обусловлено обменом фотоном между электроном и протоном (Фейнмана диаграмма, рис. 2). В выражение для сечения этого процесса входят зарядовый (электрический) и магнитный формфакторы протона - величины, характеризующие распределение электрич. заряда и магнитного момента протона (электромагнитную структуру протона). Информация об этих важнейших характеристиках протона может быть получена, следовательно, непосредственно из измеренных на опыте значений сечения упругого рассеяния электронов протонами. При достаточно высоких энергиях наряду с упругим ер-рассеянием становятся возможными неупругие процессы образования частиц. Если на опыте регистрируются только электроны, то тем самым измеряется сумма сечений всех возможных процессов.
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Квантовая механика, 3 изд., М., 1974
[21_36-9.jpg]
(Теоретическая физика, т. 3); Давыдов А. С., Квантовая механика, 2 изд., М., 1973; Гольдбергер М., Ватсон К., Теория столкновений, пер. с англ., М., 1967; Мотт Н., Месси Г., Теория атомных столкновений, пер. с англ., М., 1951; Ситенко А. Г., Лекции по теории рассеяния, К., 1971. С. М. Биленъкий.
РАССЕЯНИЕ СВЕТА, изменение характеристик потока оптического излучения (света) при его взаимодействии с веществом. Этими характеристиками могут быть пространственное распределение интенсивности, частотный спектр, поляризация света. Часто Р. с. наз. только обусловленное пространств. неоднородностью среды изменение направления распространения света, воспринимаемое как несобственное свечение среды.
Последоват. описание Р. с. возможно в рамках квантовой теории взаимодействия излучения с веществом, основанной на квантовой электродинамике и квантовых представлениях о строении вещества. В этой теории единичный акт Р. с. рассматривается как поглощение частицей вещества падающего фотона с энергией hw, импульсом (количеством движения) hk и поляризацией ц, а затем испускание фотона с энергией hw', импульсом hk' и поляризацией м'. Здесь h - Планка постоянная, w и w' - частоты фотонов, каждая из величин k и k' - волновой вектор. Если энергия испущенного фотона равна энергии поглощённого (w = w'), Р. с. наз. рэлеевским, или упругим. При w не равно w' Р. с. сопровождается перераспределением энергии между излучением и веществом и его называют неупругим.
Во мн. случаях оказывается достаточным описание Р. с. в рамках волновой теории излучения (см. Излучение, Оптика). С точки зрения этой теории (наз. классической), падающая световая волна возбуждает в частицах среды вынужденные колебания электрич. зарядов ("токи"), к-рые становятся источниками вторичных световых волн. При этом определяющую роль играет интерференция света между падающей и вторичными волнами (см. ниже).
Количеств. характеристикой Р. с. и при классическом, и при квантовом описании является дифференциальное сечение рассеяния do, определяемое как отношение потока излучения dI, рассеянного в малый элемент телесного угла dO, к величине падающего потока Iо: do = dI/Io. Полное сечение рассеяния а есть сумма da по всем dQ (сечение измеряют обычно в см2). При упругом рассеянии можно считать, что a - размер площадки, "не пропускающей свет" в направлении его первоначального распространения (см. Эффективное поперечное сечение). При классич. описании Р. с. часто пользуются матрицей рассеяния, связывающей амплитуды падающей и рассеянных по всевозможным направлениям световых волн и позволяющей учесть изменение состояния поляризации рассеянного света. Неполной, но наглядной характеристикой Р. с. служит индикатриса рассеяния - кривая, графически отображающая различие в интенсивностях света, рассеянного в разных направлен
и сечение рассеяния не зависит от угла (рассеяние сферически симметрично). При малых энергиях имеет место разложение:
[21_36-7.jpg]
Параметры а и ro наз. соответственно длиной рассеяния и эффективным радиусом рассеяния. Эти величины определяются из опыта и являются важными характеристиками сил, действующих между частицами. Длина рассеяния равна по величине и противоположна по знаку амплитуде рассеяния при k = 0. Полное сечение рассеяния в точке k =0 равно oo = 4 Пи a2.
Если у частиц имеется связанное состояние с малой энергией связи, то рассеяние таких частиц при kb << 1 носит резонансный характер (типичный пример - рассеяние нейтронов протонами в состоянии с полным спином J = 1; в этом состоянии у системы нейтрон - протон имеется уровень, соответствующий связанному состоянию - дейтрону). Сечение рассеяния в этом случае зависит только от энергии связи.
Если параметр kb невелик, фазы рассеяния могут быть найдены из измеренных на опыте значений сечения и др. величин. Эта процедура наз. фазовым анализом. Найденные путём фазового анализа фазы рассеяния сравниваются с предсказаниями теории и позволяют, т. о., получить важную информацию о характере взаимодействия.
Один из осн. приближённых методов теории рассеяния - теория возмущений (метод решения, основанный на разложении в ряд по малому параметру). Если падающая плоская волна, описывающая начальные частицы, слабо возмущается потенциалом взаимодействия, то применимо т. н. борновское приближение (первый член ряда теории возмущений). Амплитуда упругого рассеяния в борцовском приближении равна:
[21_36-8.jpg]
где q = 2ksin(O/2), V(r) - потенциал взаимодействия, м = m1m2/(m1 + m2) - приведённая масса (m1 и m2 - массы частиц).
Для описания процессов рассеяния при высоких энергиях используются методы квантовой теории поля. Напр., упругое рассеяние электронов (е) протонами (р) в низшем порядке теории возмущений (применимость теории возмущений в данном случае основывается на малости постоянной тонкой структуры а ~1/137, характеризующей "силу" электромагнитного взаимодействия) обусловлено обменом фотоном между электроном и протоном (Фейнмана диаграмма, рис. 2). В выражение для сечения этого процесса входят зарядовый (электрический) и магнитный формфакторы протона - величины, характеризующие распределение электрич. заряда и магнитного момента протона (электромагнитную структуру протона). Информация об этих важнейших характеристиках протона может быть получена, следовательно, непосредственно из измеренных на опыте значений сечения упругого рассеяния электронов протонами. При достаточно высоких энергиях наряду с упругим ер-рассеянием становятся возможными неупругие процессы образования частиц. Если на опыте регистрируются только электроны, то тем самым измеряется сумма сечений всех возможных процессов.
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Квантовая механика, 3 изд., М., 1974
[21_36-9.jpg]
(Теоретическая физика, т. 3); Давыдов А. С., Квантовая механика, 2 изд., М., 1973; Гольдбергер М., Ватсон К., Теория столкновений, пер. с англ., М., 1967; Мотт Н., Месси Г., Теория атомных столкновений, пер. с англ., М., 1951; Ситенко А. Г., Лекции по теории рассеяния, К., 1971. С. М. Биленъкий.
РАССЕЯНИЕ СВЕТА, изменение характеристик потока оптического излучения (света) при его взаимодействии с веществом. Этими характеристиками могут быть пространственное распределение интенсивности, частотный спектр, поляризация света. Часто Р. с. наз. только обусловленное пространств. неоднородностью среды изменение направления распространения света, воспринимаемое как несобственное свечение среды.
Последоват. описание Р. с. возможно в рамках квантовой теории взаимодействия излучения с веществом, основанной на квантовой электродинамике и квантовых представлениях о строении вещества. В этой теории единичный акт Р. с. рассматривается как поглощение частицей вещества падающего фотона с энергией hw, импульсом (количеством движения) hk и поляризацией ц, а затем испускание фотона с энергией hw', импульсом hk' и поляризацией м'. Здесь h - Планка постоянная, w и w' - частоты фотонов, каждая из величин k и k' - волновой вектор. Если энергия испущенного фотона равна энергии поглощённого (w = w'), Р. с. наз. рэлеевским, или упругим. При w не равно w' Р. с. сопровождается перераспределением энергии между излучением и веществом и его называют неупругим.
Во мн. случаях оказывается достаточным описание Р. с. в рамках волновой теории излучения (см. Излучение, Оптика). С точки зрения этой теории (наз. классической), падающая световая волна возбуждает в частицах среды вынужденные колебания электрич. зарядов ("токи"), к-рые становятся источниками вторичных световых волн. При этом определяющую роль играет интерференция света между падающей и вторичными волнами (см. ниже).
Количеств. характеристикой Р. с. и при классическом, и при квантовом описании является дифференциальное сечение рассеяния do, определяемое как отношение потока излучения dI, рассеянного в малый элемент телесного угла dO, к величине падающего потока Iо: do = dI/Io. Полное сечение рассеяния а есть сумма da по всем dQ (сечение измеряют обычно в см2). При упругом рассеянии можно считать, что a - размер площадки, "не пропускающей свет" в направлении его первоначального распространения (см. Эффективное поперечное сечение). При классич. описании Р. с. часто пользуются матрицей рассеяния, связывающей амплитуды падающей и рассеянных по всевозможным направлениям световых волн и позволяющей учесть изменение состояния поляризации рассеянного света. Неполной, но наглядной характеристикой Р. с. служит индикатриса рассеяния - кривая, графически отображающая различие в интенсивностях света, рассеянного в разных направлен