| 8406202 9216 1210 912 1ечениями, на плавающих в море предметах, ветром); последнее имеет значение главным образом для мелких (мор. планктонные организмы, насекомые и т. п.), а иногда и более крупных животных (напр., стая белых цапель была перенесена бурей из Африки в Америку и заселила её; с плавающими стволами деревьев расселяются мелкие пресмыкающиеся - змеи, геккоиы). Нек-рых мелких животных расселяют более крупные (так, птицы, кроме паразитов, переносят иногда моллюсков, яйца пресноводных животных и т. п.).
Лит.: Гептнер В. Г., Общая зоогеорафия. М. - Л., 1936. В. Г. Гептнер.
РАССЕЛЕНИЕ РАСТЕНИЙ, расширение области распространения - ареала тех или иных видов посредством рассеивания их зачатков (семян, спор) и натурализации на новых местах. Р. р. зависит от кол-ва производимых растением жизнеспособных зачатков, средств расселения, возможностей закрепления в местах, куда они переносятся. Р. р. бывает постепенным и скачкообразным (сразу на большое расстояние); в естсств. условиях преобладает первый тип. Основные факторы расселения: воздушные течения - ветры, восходящие токи воздуха (анемохория), воды суши (гидрохория), морские течения, животные (зоохория), различные формы деятельности человека (антропохория). Р. р. ограничивается след. факторами: географическими (моря и проливы, горы, "непроходимые" для растений данного вида), экологическими (несоответствие климатических и др. абиотич. и биотич. условий природе вида) и биологическими (конкуренция др. видов). Сочетание действия средств расселения и преград определяет возможный темп Р. р.
Лит.: Толмачев А. И., Введение в географию растений, Л., 1974. А. И. Толмачев.
"РАССЕРЖЕННЫЕ МОЛОДЫЕ ЛЮДИ", или "Сердитые молодые люди" ("Angry young men"), принятое в критике название группы англ. писателей, выступивших в 50-е гг. 20 в. Термин восходит к автобиографич. книге Л. А. Пола "Рассерженный молодой человек" (1951); широко распространился после пост. в Лондоне в 1956 пьесы Дж. Осборна "Оглянись во гневе" - в страстных мизантропич. монологах её героя дана концентрация настроений "Р. м. л.". Наиболее типичные "Р. м. л."- романисты Дж. Уэйн, К. Эмис, Дж. Брейн и драматург Осборн, к-рые, однако, не образовали лит. школы. "Р. м. л." объединяет недовольство англ. бурж. действительностью и, в частности, положением молодёжи в обществе, протест против социального неравенства, сословного чванства, лжи и лицемерия. Ихгерой - обычно молодой человек, получ шший университетское образование; он разочарован в жизни, недоволен своей работой, обществом, в к-ром ему нет места. Бунт против принятых норм поведения и морали он проявляет в экстравагантных и шутовских выходках, в скандальном адюльтере, в демонстративном уходе в ряды рабочего класса. "Р. м. л." не выдвинули положит. программы, их критика носила индивидуалистич. характер. К кон. 50-х гг. они отошли от прежних тем и героев.
Лит.: Ивашева В. В., Английская литература XX века, М., 1967; Гозенпуд А. А., Пути и перепутья, Л.,и 1967; Шестаков Д., Современная английская драма (Осборновцы), М., 1968; MaschlerT. (ed.), Declaration, by C. Wilson [and others], L., 1957; All sop K., The angry decade, L., 1958; GindinJ., Postwar British fiction, Berk., 1962.
РАССЕЯНИЕ МИКРОЧАСТИЦ, теория рассеяния, процесс столкновения частиц, в результате к-рого меняются импульсы частиц (упругое рассеяние) или наряду с изменением импульсов меняются также их внутр. состояния либо образуются др. частицы (неупругое рассеяние).
Одна из осн. количеств. характеристик как упругого рассеяния, так и неупругих процессов,- эффективное поперечное сечение процесса (наз. обычно просто сечением) - величина, пропорциональная вероятности процесса и имеющая размерность площади (см2). Измерение сечений процессов позволяет изучать законы взаимодействия частиц, исследовать структуру частиц. Напр., классич. опытами Э. Резерфорда по рассеянию а-частиц атомами было установлено существование атомных ядер (см. Резерфорда формула); из опытов по рассеянию электронов большой энергии на протонах и нейтронах (нуклонах) получают информацию о структуре нуклонов; эксперименты по упругому рассеянию нейтронов и протонов протонами позволяют детально исследовать ядерные силы и т. д. (О столкновениях атомов и ядер см. Столкновения атомные, Ядерные реакции.)
Классическая теория рассеяния. Согласно законам классической (нерелятивистской) механики, задачу рассеяния двух частиц с массами m1 и т2 можно свести переходом к системе центра инерции сталкивающихся частиц (системе, в к-рой покоится центр инерции частиц, т. е. суммарный импульс частиц равен нулю) к задаче рассеяния одной частицы с приведённой массой м = m1m2/(m1 + m2) на неподвижном силовом центре. В силовом поле (с центром О) траектория частицы искривляется - происходит рассеяние. Угол между начальным (рнач) и конечным (Ркон) импульсами рассеиваемой частицы наз. углом рассеяния. Угол рассеяния О зависит от взаимодействия между частицами и от т. н. прицельного параметра р - расстояния, на к-ром частица пролетела бы от силового центра, если бы взаимодействие отсутствовало (рис. 1). Классич. механика устанавливает след. связь между прицельным параметром и углом рассеяния:
[21342-31.jpg]
где U(r) - потенциальная энергия взаимодействия, r - расстояние до силового центра (rмин - минимальное расстояние), Е = r2нач/2м - энергия частицы.
[21342-30.jpg]
На опыте обычно не измеряют рассеяние индивидуальной частицы, а направляют на мишень из исследуемого вещества пучок одинаковых частиц, имеющих одинаковую энергию, и измеряют количество частиц, рассеянных под данным углом. Число частиц dN, рассеянных в единицу времени на углы, лежащие в интервале в, О + dО, равно числу частиц, проходящих в единицу времени через кольцо 2 Пи рdp. Если n - плотность потока падающих частиц (число частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению движения частиц в пучке), то dN = = 2 Пи pdp.n, а сечение упругого рассеяния dо определяется как отношение dN/n и равно
[21342-32.jpg]
(т. е., как уже отмечалось, сечение имеет размерность площади). Сечение рассеяния на все углы - полное сечение рассеяния - получается интегрированием (2) по всем прицельным параметрам. Если а - минимальный прицельный параметр, при к-ром О = 0 (т. е. частица проходит без отклонения), то полное сечение рассеяния о = Пи а2.
Квантовая теория рассеяния. В квантовой теории процессы упругого рассеяния и неупругие процессы описываются амплитудами рассеяния - комплексными величинами, квадрат модуля к-рых пропорционален сечениям соответствующих процессов. В 1943 В. Гейзенберг для описания процессов рассеяния ввёл т. н. S-матрицу, или матрицу рассеяния. Её матричные элементы определяют амплитуды различных процессов. Через матричные элементы S-матрицы выражаются физич. величины, непосредственно измеряемые на опыте: сечение, поляризация частиц (ср. значение оператора спина), асимметрия, возникающая при рассеянии на поляризованной мишени и др. С др. стороны, матричные элементы S-матрицы могут быть вычислены при определённых предположениях о виде взаимодействия. Сравнение результатов опыта с предсказаниями теории позволяет проверить теорию.
Общие принципы инвариантности (инвариантность относительно вращений, из к-рой вытекает сохранение момента количества движения, отражений - сохранение чётности, обращения времени и др.) существенно ограничивают возможный вид матричных элементов S-матрицы и позволяют получить проверяемые на опыте соотношения. Напр., из закона сохранения чётности следует, что поляризация конечной частицы при столкновении неполяризованных частиц направлена по нормали к плоскости рассеяния (плоскости, проходящей через начальный и конечный импульсы частицы). Измеряя направление вектора поляризации, можно выяснить, сохраняется ли чётность во взаимодействии, обусловливающем процесс. Изотопическая инвариантность сильных взаимодействий приводит к соотношениям между сечениями различных процессов, а также к запрету нек-рых процессов. В частности, из изотопич. инвариантности следует, что при столкновении двух дейтронов не могут образоваться а-частица и Пио-мезон. Исследование этого процесса на опыте подтвердило справедливость изотопич. инвариантности.
Условие унитарности S-матрицы, являющееся следствием сохранения полной вероятности (суммарная вероятность рассеяния по всем возможным каналам реакции должна равняться 1), также накладывает ограничения на матричные элементы процессов. Одно из важных соотношений, вытекающих из этого условия, - оптическая теорема, связывающая амплитуду упругого рассеяния на угол 0° с полным сечением (суммой сечений упругого рассеяния и сечений всех возможных неупругих процессов).
Из общих принципов квантовой теории (микропричинности условия, релятивистской инвариантности и др.) следует, что матричные элементы S-матрицы являются аналитическими функциями в нек-рых областях комплексных переменных. Аналитич. свойства матричных элементов S-матрицы позволяют получить ряд соотношений между определяемыми из опыта величинами - т. н. дисперсионные соотношения (см. Сильные взаимодействия), Померанчука т |
