Главная страница
ПОЛЯРИЗАЦИЯ (франц. polarisation, первоисточник: греч. polos - ось, полюс) биоэлект р и ческа я, возникновение двойного электрич. слоя на границе между наружной средой и содержимым живой клетки....
ПРЕДПРИНИМАТЕЛЬСКИЙ ДОХОД
ПРОИЗВОДИТЕЛЬНЫЙ КАПИТАЛ, функциональная форма и вторая стадия кругооборота пром. капитала (см. Кругооборот капитала). В отличие от денежного капитала и товарного капитала, занятых в сфере обращения, П. к. занят в сфере произ-ва....
ПУЛЬСАРЫ
РАДИОВЕЩАТЕЛЬНЫЙ ПРИЁМНИК, радиоприёмник, предназначенный для приёма программ звукового вещания и их акустич. воспроизведения. В СССР выпускаются Р. п., позволяющие принимать передаваемые радиовещат. станциями амплитудно-модулированные (AM) сигналы...
Поиск
РАЗРЫВ ДИПЛОМАТИЧЕСКИХ ОТНОШЕНИЙ, прекращение нормальных дипломатич. отношений между двумя гос-вами; влечёт за собой отозвание дипломатич. представителей и ликвидацию дипломатич. представительств. Р. д. о. обычно происходит вследствие возникновения между гос-вами состояния войны...
БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь
Термины:
РАСШИРЯЮЩИЙСЯ ЦЕМЕНТ, собирательное назв. группы цементов.
РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ, один из этапов релаксации - процесс установления.
РЕЧНОЙ ШТАТ (Rivers State), штат на Ю. Нигерии.
САХАРОВ Андрей Дмитриевич (р. 21.5. 1921, Москва), советский физик, акад. АН СССР.
СЕЙСМИЧЕСКОЕ МИКРОРАЙОНИРОВАНИЕ, раздел инженерной сейсмологии.
СЕРОВОДОРОД, H2S, то же, что сернистый водород.
СИМАБАРСКОЕ ВОССТАНИЕ, крупнейшее крест. восстание в Японии.
СКАФАНДР (франц. scaphandre, от греч. skaphe - лодка и апёг, род. падеж andros - человек).
СЛОЖНАЯ ФУНКЦИЯ, функция от функции.
Раздача продуктов голодающим. Самара. 1921. .
Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.
Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я
8406202 9216 1210 912 1 непрерывна на этом отрезке (теорема Кантора). Для интервала эта теорема может не иметь места.
Так, напр., функция f(x)=1/x непрерывна в каждой точке интервала 0 < х < 1, но не является равномерно непрерывной в этом интервале, потому что, напр., при E = 1 для любого o>0 (o<1) мы имеем удовлетворяющие неравенству
|x1 - x2|1.
РАВНОМЕРНАЯ СХОДИМОСТЬ, важный частный случай сходимости. Последовательность функций fn(x) (n = 1, 2, . . .) наз. равномерно сходящейся на данном множестве к предельной функции f(x), если для каждого е>0 существует такое N = N(E), что |f(x)-fn(x)|N для всех точек х из данного множества. Напр., последовательность функций fn(x)=xnравномерно сходится на отрезке [0, 1/2] к предельной функции f(x) = 0, так как |f(x)-fn(x)|=<(1/2)nln(1/8)/ln2, но она не будет равномерно сходящейся на отрезке [0, 1], где предельной функцией является f(x)=0 при 0=<х<1 и f(l) = l, т. к. для любого сколько угодно большого заданного п существуют точки n, удовлетворяющие неравенствам корень в n-ой степени из 1/2 1/2. Понятие Р. с. допускает простую геометрич. интерпретацию: если последовательность функций fn(x) равномерно сходится на нек-ром отрезке к функции f(x), то это означает, что для любого E>0 все кривые y=fn(x) с достаточно большим номером будут расположены внутри полосы ширины 2е, ограниченной кривыми у = f(x) ± E для любого х из этого отрезка (см. рис.).
[2124-1.jpg]
Равномерно сходящиеся последовательности функций обладают важными свойствами; напр., предельная функция равномерно сходящейся последовательности непрерывных функций также непрерывна (приведённый выше пример показывает, что предельная функция последовательности непрерывных функций, к-рая не является равномерно сходящейся, может быть разрывной). Важную роль в математич. анализе играет теорема Вейерштрасса: каждая непрерывная на отрезке функция может быть представлена как предел равномерно сходящейся последовательности многочленов (или тригонометрич. полиномов). См. также Приближение и интерполирование функций.
РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение точки, при к-ром численная величина её скорости v постоянна. Путь, пройденный точкой при Р. д. за промежуток времени t, равен s-vt. Твёрдое тело может совершать поступательное Р. д., при к-ром всё сказанное относится к каждой точке тела, и равномерное вращение вокруг неподвижной оси, при к-ром угловая скорость тела со постоянна, а угол поворота тела ф= wt.
РАВНОМЕРНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ, прямоугольное распределение, специальный вид распределения вероятностей случайной величины X, принимающей значения из интервала (а-h, a+h)', характеризуется плотностью вероятности:
[2124-2.jpg]
Математическое ожидание: ЕХ = а, дисперсия DX = h2/3, характеристическая функция: ф(t) =sinht/ht . eait.
С помощью линейного преобразования интервал (а-h, a+h) может быть переведён в любой заданный интервал. Так, величина У = (Х-a+h)/2h равномерно распределена на интервале (0, 1). Если Y1, Y2, . . ., Yn равномерно распределены на интервале (0, 1), то закон распределения их суммы, нормированной математическим ожиданием n/2 и дисперсией n/12, при возрастании и быстро приближается к нормальному распределению (даже при п = 3 приближение часто бывает достаточным для практики).
РАВНОМЕРНО- РАСПРЕДЕЛЁННАЯ НАГРУЗКА в строительной механике, сплсшная нагрузка постоянной интенсивности.
РАВНОМЕРНЫЕ ПРИБЛИЖЕНИЯ, приближения функции, в к-рых мерой уклонения на данном множестве служит точная верхняя грань модуля разности между данной функцией f(x) и приближающей функцией Р(х). Напр., уклонением непрерывной функции Р(х) от непрерывной функции f(x) на отрезке [а, b] будет
[2124-3.jpg]
Р. п. наз. также чебышевскими приближениями по имени П. Л. Чебышева, исследовавшего их в 1854. См. Приближение и интерполирование функций.
21341.htm
РАДИАЦИОННЫЕ ПОЯСА ЗЕМЛИ, внутренние области земной магнитосферы, в к-рых магнитное поле Земли удерживает заряженные частицы (протоны, электроны, альфа-частицы), обладающие кинетической энергией от десятков кэв до сотен Мэв (в разных областях Р. п. 3. энергия частиц различна, см. ст. Земля, раздел Строение Земли). Выходу заряженных частиц из Р. п. 3. мешает особая конфигурация силовых линий геомагнитного поля, создающего для заряженных частиц магнитную ловушку. Захваченные в магнитную ловушку Земли частицы под действием Лоренца силы совершают сложное движение, к-рое можно представить как колебательное движение по спиральной траектории вдоль силовой линии магнитного поля из Сев. полушария в Южное и обратно с одновременным более медленным перемещением (долготным дрейфом) вокруг Земли (рис. 1). Когда частица движется по спирали в сторону увеличения магнитного поля (приближаясь к Земле), радиус спирали и её шаг уменьшаются. Вектор скорости частицы, оставаясь неизменным по величине, приближается к плоскости, перпендикулярной направлению поля. Наконец, в нек-рой точке (её наз. зеркальной) происходит "отражение" частицы. Она начинает двигаться в обратном направлении - к сопряжённой зеркальной точке в др. полушарии. Одно колебание вдоль силовой линии из Сев. полушария в Южное протон с энергией ~ 100 Мэв совершает за время ~ 0,3 сек. Время нахождения ("жизни") такого протона в геомагнитной ловушке может достигать 100 лет (~ 3.109сек), за это время он может совершить до 1010 колебаний. В среднем захваченные частицы большой энергии совершают до нескольких сотен миллионов колебаний из одного полушария в другое. Долготный дрейф происходит со значительно меньшей скоростью. В зависимости от энергии частицы совершают полный оборот вокруг Земли за время от нескольких минут до суток. Положительные ионы дрейфуют в западном направлении, электроны - в восточном. Движение частицы по спирали вокруг силовой линии магнитного поля можно представить как состоящее из вращения около т. н. мгновенного центра вращения и поступательного перемещения этого центра вдоль силовой линии.
Рис. 1. Движение заряженных частиц, захваченных в геомагнитную ловушку. Частицы движутся по спирали вдоль силовой линии магнитного поля Земли и одновременно дрейфуют по долготе.
Рис. 2. Поверхность, описываемая частицей (электроном) радиационного пояса; основной характеристикой поверхности является параметр L; N и S -магнитные полюсы Земли.
Структура радиационных поясов. При движении заряженной частицы в магнитном поле Земли её мгновенный центр вращения находится на одной и той же поверхности, получившей название магнитной оболочки (рис. 2). Магнитную оболочку характеризуют параметром L, его численное значение в случае дипольного поля (см. Диполь) равно расстоянию, выраженному в радиусах Земли, на к-рое отходит магнитная оболочка (в экваториальной плоскости диполя) от центра диполя. Для реального магнитного поля Земли (см. Земной магнетизм) параметр L приближённо сохраняет такой же простой смысл. Энергия частиц связана со значением параметра L; на оболочках с меньшими значениями L находятся частицы, обладающие большими энергиями. Это объясняется тем, что частицы высоких энергий могут быть удержаны лишь сильным магнитным полем, т. е. во внутренних областях магнитосферы. Обычно выделяют внутренний и внешний Р. п. З., пояс протонов малых энергий (пояс кольцевого тока) и зону квазизахвата частиц (рис. 3), или авроральной радиации (по лат. названию полярных сияний). Внутренний радиационный пояс характеризуется наличием протонов высоких энергий (от 20 до 800 Мэв) с максимумом плотности потока протонов с энергией Ep > 20 Мэв до 104 протон/(см2 .сек.стер) на расстоянии L ~ 1,5. Во внутр. поясе присутствуют также электроны с энергиями от 20-40 кэв до 1 Мэв, плотность потока электронов с Eе > 40 кэв составляет в максимуме ~106-107 электрон/(см2 .сек.стер).
Рис. 3. Структура радиационных поясов Земли (сечение соответствует полуденному меридиану): I- внутренний пояс; II -пояс протонов малых энергий; III - внешний пояс; IV - зона квазизахвата.
Внутр. пояс расположен вокруг Земли в экваториальных широтах (рис. 4).
[2124-12.jpg]
Рис. 4. Распределение плотности потоков протонов различных энергий над геомагнитным экватором. Кривые соответствуют потокам протонов с энергией выше указанной: 1 - Ер>1 Мэв; 2 -Ер>1,6 Мэв; 3 - Ер > 5 Мэв; 4 - Ер >9 Мэв; 5 -Ер > 30 мэв.
С внеш. стороны этот пояс ограничен магнитной оболочкой с L ~ 2, к-рая пересекается с поверхностью Земли на геомагнитных широтах ~ 45°. Ближе всего к поверхности Земли (на высоты до 200-300 км) внутр. пояс подходит вблизи Бразильской магнитной аномалии, где магнитное поле сильно ослаблено; над география, экватором ниж. граница внутр. пояса отстоит от Земли на 600 км над Америкой и до 1600 км над Австралией. На ниж. границе внутр. пояса частицы, испытывая частые столкновения с атомами и молекулами атм. газов, теряют свою энергию, рассеиваются и "поглощаются" атмосферой.
Внешний Р. п. 3. заключён между магнитными оболочками c L~3 и L ~ 6 с макс.
РАВНОМЕРНАЯ СХОДИМОСТЬ, важный частный случай сходимости. Последовательность функций fn(x) (n = 1, 2, . . .) наз. равномерно сходящейся на данном множестве к предельной функции f(x), если для каждого е>0 существует такое N = N(E), что |f(x)-fn(x)|
[2124-1.jpg]
Равномерно сходящиеся последовательности функций обладают важными свойствами; напр., предельная функция равномерно сходящейся последовательности непрерывных функций также непрерывна (приведённый выше пример показывает, что предельная функция последовательности непрерывных функций, к-рая не является равномерно сходящейся, может быть разрывной). Важную роль в математич. анализе играет теорема Вейерштрасса: каждая непрерывная на отрезке функция может быть представлена как предел равномерно сходящейся последовательности многочленов (или тригонометрич. полиномов). См. также Приближение и интерполирование функций.
РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение точки, при к-ром численная величина её скорости v постоянна. Путь, пройденный точкой при Р. д. за промежуток времени t, равен s-vt. Твёрдое тело может совершать поступательное Р. д., при к-ром всё сказанное относится к каждой точке тела, и равномерное вращение вокруг неподвижной оси, при к-ром угловая скорость тела со постоянна, а угол поворота тела ф= wt.
РАВНОМЕРНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ, прямоугольное распределение, специальный вид распределения вероятностей случайной величины X, принимающей значения из интервала (а-h, a+h)', характеризуется плотностью вероятности:
[2124-2.jpg]
Математическое ожидание: ЕХ = а, дисперсия DX = h2/3, характеристическая функция: ф(t) =sinht/ht . eait.
С помощью линейного преобразования интервал (а-h, a+h) может быть переведён в любой заданный интервал. Так, величина У = (Х-a+h)/2h равномерно распределена на интервале (0, 1). Если Y1, Y2, . . ., Yn равномерно распределены на интервале (0, 1), то закон распределения их суммы, нормированной математическим ожиданием n/2 и дисперсией n/12, при возрастании и быстро приближается к нормальному распределению (даже при п = 3 приближение часто бывает достаточным для практики).
РАВНОМЕРНО- РАСПРЕДЕЛЁННАЯ НАГРУЗКА в строительной механике, сплсшная нагрузка постоянной интенсивности.
РАВНОМЕРНЫЕ ПРИБЛИЖЕНИЯ, приближения функции, в к-рых мерой уклонения на данном множестве служит точная верхняя грань модуля разности между данной функцией f(x) и приближающей функцией Р(х). Напр., уклонением непрерывной функции Р(х) от непрерывной функции f(x) на отрезке [а, b] будет
[2124-3.jpg]
Р. п. наз. также чебышевскими приближениями по имени П. Л. Чебышева, исследовавшего их в 1854. См. Приближение и интерполирование функций.
21341.htm
РАДИАЦИОННЫЕ ПОЯСА ЗЕМЛИ, внутренние области земной магнитосферы, в к-рых магнитное поле Земли удерживает заряженные частицы (протоны, электроны, альфа-частицы), обладающие кинетической энергией от десятков кэв до сотен Мэв (в разных областях Р. п. 3. энергия частиц различна, см. ст. Земля, раздел Строение Земли). Выходу заряженных частиц из Р. п. 3. мешает особая конфигурация силовых линий геомагнитного поля, создающего для заряженных частиц магнитную ловушку. Захваченные в магнитную ловушку Земли частицы под действием Лоренца силы совершают сложное движение, к-рое можно представить как колебательное движение по спиральной траектории вдоль силовой линии магнитного поля из Сев. полушария в Южное и обратно с одновременным более медленным перемещением (долготным дрейфом) вокруг Земли (рис. 1). Когда частица движется по спирали в сторону увеличения магнитного поля (приближаясь к Земле), радиус спирали и её шаг уменьшаются. Вектор скорости частицы, оставаясь неизменным по величине, приближается к плоскости, перпендикулярной направлению поля. Наконец, в нек-рой точке (её наз. зеркальной) происходит "отражение" частицы. Она начинает двигаться в обратном направлении - к сопряжённой зеркальной точке в др. полушарии. Одно колебание вдоль силовой линии из Сев. полушария в Южное протон с энергией ~ 100 Мэв совершает за время ~ 0,3 сек. Время нахождения ("жизни") такого протона в геомагнитной ловушке может достигать 100 лет (~ 3.109сек), за это время он может совершить до 1010 колебаний. В среднем захваченные частицы большой энергии совершают до нескольких сотен миллионов колебаний из одного полушария в другое. Долготный дрейф происходит со значительно меньшей скоростью. В зависимости от энергии частицы совершают полный оборот вокруг Земли за время от нескольких минут до суток. Положительные ионы дрейфуют в западном направлении, электроны - в восточном. Движение частицы по спирали вокруг силовой линии магнитного поля можно представить как состоящее из вращения около т. н. мгновенного центра вращения и поступательного перемещения этого центра вдоль силовой линии.
Рис. 1. Движение заряженных частиц, захваченных в геомагнитную ловушку. Частицы движутся по спирали вдоль силовой линии магнитного поля Земли и одновременно дрейфуют по долготе.
Рис. 2. Поверхность, описываемая частицей (электроном) радиационного пояса; основной характеристикой поверхности является параметр L; N и S -магнитные полюсы Земли.
Структура радиационных поясов. При движении заряженной частицы в магнитном поле Земли её мгновенный центр вращения находится на одной и той же поверхности, получившей название магнитной оболочки (рис. 2). Магнитную оболочку характеризуют параметром L, его численное значение в случае дипольного поля (см. Диполь) равно расстоянию, выраженному в радиусах Земли, на к-рое отходит магнитная оболочка (в экваториальной плоскости диполя) от центра диполя. Для реального магнитного поля Земли (см. Земной магнетизм) параметр L приближённо сохраняет такой же простой смысл. Энергия частиц связана со значением параметра L; на оболочках с меньшими значениями L находятся частицы, обладающие большими энергиями. Это объясняется тем, что частицы высоких энергий могут быть удержаны лишь сильным магнитным полем, т. е. во внутренних областях магнитосферы. Обычно выделяют внутренний и внешний Р. п. З., пояс протонов малых энергий (пояс кольцевого тока) и зону квазизахвата частиц (рис. 3), или авроральной радиации (по лат. названию полярных сияний). Внутренний радиационный пояс характеризуется наличием протонов высоких энергий (от 20 до 800 Мэв) с максимумом плотности потока протонов с энергией Ep > 20 Мэв до 104 протон/(см2 .сек.стер) на расстоянии L ~ 1,5. Во внутр. поясе присутствуют также электроны с энергиями от 20-40 кэв до 1 Мэв, плотность потока электронов с Eе > 40 кэв составляет в максимуме ~106-107 электрон/(см2 .сек.стер).
Рис. 3. Структура радиационных поясов Земли (сечение соответствует полуденному меридиану): I- внутренний пояс; II -пояс протонов малых энергий; III - внешний пояс; IV - зона квазизахвата.
Внутр. пояс расположен вокруг Земли в экваториальных широтах (рис. 4).
[2124-12.jpg]
Рис. 4. Распределение плотности потоков протонов различных энергий над геомагнитным экватором. Кривые соответствуют потокам протонов с энергией выше указанной: 1 - Ер>1 Мэв; 2 -Ер>1,6 Мэв; 3 - Ер > 5 Мэв; 4 - Ер >9 Мэв; 5 -Ер > 30 мэв.
С внеш. стороны этот пояс ограничен магнитной оболочкой с L ~ 2, к-рая пересекается с поверхностью Земли на геомагнитных широтах ~ 45°. Ближе всего к поверхности Земли (на высоты до 200-300 км) внутр. пояс подходит вблизи Бразильской магнитной аномалии, где магнитное поле сильно ослаблено; над география, экватором ниж. граница внутр. пояса отстоит от Земли на 600 км над Америкой и до 1600 км над Австралией. На ниж. границе внутр. пояса частицы, испытывая частые столкновения с атомами и молекулами атм. газов, теряют свою энергию, рассеиваются и "поглощаются" атмосферой.
Внешний Р. п. 3. заключён между магнитными оболочками c L~3 и L ~ 6 с макс.