БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь

Термины:

РАСШИРЯЮЩИЙСЯ ЦЕМЕНТ, собирательное назв. группы цементов.
РЕЛАКСАЦИЯ МАГНИТНАЯ, один из этапов релаксации - процесс установления.
РЕЧНОЙ ШТАТ (Rivers State), штат на Ю. Нигерии.
САХАРОВ Андрей Дмитриевич (р. 21.5. 1921, Москва), советский физик, акад. АН СССР.
СЕЙСМИЧЕСКОЕ МИКРОРАЙОНИРОВАНИЕ, раздел инженерной сейсмологии.
СЕРОВОДОРОД, H2S, то же, что сернистый водород.
СИМАБАРСКОЕ ВОССТАНИЕ, крупнейшее крест. восстание в Японии.
СКАФАНДР (франц. scaphandre, от греч. skaphe - лодка и апёг, род. падеж andros - человек).
СЛОЖНАЯ ФУНКЦИЯ, функция от функции.
Раздача продуктов голодающим. Самара. 1921. .


Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.

Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я

8406202921612109121MCA по спектрам поглощения проводят преим. для жидкостей и растворов, для газов он значительно усложняется.

В практич. MCA обычно измеряют т. н. оптич. плотность:

D = In (Io/I) = n сl.

Если смесь состоит из n веществ, не реагирующих друг с другом, то оптич. плотность смеси на частоте [$\nu$] аддитивна:
[2422-2.jpg]

Это позволяет проводить полный или частичный анализ многокомпонентных смесей. Задача в этом случае сводится к измерению значений оптич. плотности в m точках спектра смеси (т>=n ) и решению получаемой системы уравнений:
[2422-3.jpg]

Для количественного MCA обычно пользуются спектрофотометрами, позволяющими производить измерение l([$\nu$]) в сравнительно широком интервале [$\nu$] . Если полоса поглощения исследуемого вещества достаточно изолирована и свободна от наложения полос др. компонент смеси, исследуемый спектральный участок можно выделить, напр., при помощи интерференционного светофильтра. На его основе конструируют специализированные анализаторы, широко используемые в пром-сти.

При количественном MCA по спектрам KPC чаще всего интенсивность линии определяемого компонента смеси сравнивают с интенсивностью нек-рой линии стандартного вещества, измеренной в тех же условиях (метод "внешнего стандарта"). В др. случаях стандартное вещество добавляют к исследуемому в определённом количестве (метод "внутреннего стандарта").

Среди др. методов качественного и количественного MCA наибольшей чувствительностью обладает флуоресцентный анализ, однако в обычных условиях он уступает методам колебательной спектроскопии в универсальности и избирательности. Количественный MCA по спектрам флуоресценции основан на сравнении свечения раствора исследуемого образца со свечением ряда эталонных растворов близкой концентрации.

Особое значение имеет MCA с применением техники замороженных растворов в спец. растворителях, напр, парафинах (см. Шполъского эффект). Спектры веществ в таких растворах (спектры Шпольского) обладают ярко выраженной индивидуальностью, они резко различны для близких по строению и даже изомерных молекул. Это позволяет идентифицировать вещества, к-рые по спектрам их флуоресценции в обычных условиях установить не удаётся. Напр., метод Шпольского даёт возможность осуществлять качественный и количественный анализ сложных смесей, содержащих ароматические углеводороды. Качественный анализ в этом случае производят по спектрам люминесценции и поглощения, количественный - по спектрам люминесценции методами "внутреннего" и "внешнего" стандартов. Благодаря исключительно малой ширине спектральных линий в спектрах Шпольского в этом методе удается достигнуть пороговой чувствительности обнаружения нек рых многоатомных ароматич. соединений (~10-11г/см3).

Лит Чулановский В M, Введение в молекулярный спектральный анализ, M - Л , 1951, Беллами Л, Инфракрасные спектры сложных молекул, пер с англ , M , 1963, Применение спектроскопии в химии, пер с англ , M , 1959, Определение индивидуального углеводородного состава бензинов прямой гонки комбинированным методом, M , 1959, ЮденфрендС, Флуоресцентный анализ в биологии и медицине, пер с англ , M , 1965. В T. Алексанян.


СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ линейных операторов, обобщение выросшей из задач механики теории собственных значений и собственных векторов матриц (т е линейных преобразований в конечномерном пространстве) на бесконечномерный случай (см Линейный оператор, Операторов теория) В теории колебаний изучается движение системы с [$\eta$]степенями свободы в окрестности положения устойчивого равновесия, к-рое описывается системой линейных дифференциальных уравнений вида x + Ax = = О, где x есть га мерный вектор отклонений обобщенных координат системы от их равновесных значений, а A - симметрическая положительно определенная матрица. Такое движение может быть представлено в виде наложения [$\eta$]гармонических колебаний (т. н нормальных колебаний) с круговыми частотами, равными корням квадратным из всевозможных собственных значений [$\lambda$]k матрицы А Нахождение нормальных колебаний системы здесь сводится к нахождению всех собственных значений [$\lambda$]k и собственных векторов xk матрицы Л. Совокупность всех собственных значений матрицы называют ее спектром Если матрица А - симметрическая, то ее спектр состоит из n действительных чисел [$\lambda$][$\iota$], . , [$\lambda$]n (нек рые из них могут совпадать друг с другом), а сама матрица с помощью перехода к новой системе координат может быть приведена к диагональному виду, т е. отвечающее ей линейное преобразование Л в п-мерном пространстве (т. н самосопряженное преобразование) допускает специальное представление - т. н спектральное разложение вида
[2422-4.jpg]

где E1, ..., En - операторы проектирования на взаимно перпендикулярные направления собственных векторов x1, .. . , xn Несимметрическая же матрица A (к рой отвечает несамосопряженное линейное преобразование) имеет, вообще говоря, спектр, состоящий из комплексных чисел [$\lambda$]1, ., [$\lambda$]n, и может быть преобразована лишь к более сложной, чем диагональная, жордановой форме [см. Нормальная (жорданова) форма матриц], отвечающей представлению линейного преобразования А, более сложному, чем описанное выше обычное спектральное разложение.

При изучении колебаний около состояния равновесия систем с бесконечным числом степеней свободы (напр , однородной или неоднородной струны) задачу о нахождении собственных значений и собственных векторов линейного преобразования в конечномерном пространстве приходится распространить на нек рый класс линейных преобразований (т. е линейных операторов) в бесконечно-

мерном линейном пространстве Во многих случаях (включая, в частности, и случай колебания струны) соответствующий оператор может быть записан в виде действующего в пространстве функций f(x) интегрального оператора А, так что здесь

Af = инт. baK(x, y)f(y)dy,

где K(x, у) - заданная на квадрате а<=х, у <= b непрерывная функция двух переменных, удовлетворяющая условию симметрии K(x, у) = К(у, х) В этих случаях оператор А всегда имеет полную систему попарно ортогональных собственных функций [$\varphi$]k, к рым отвечает счет ная последовательность действительных собственных значений [$\lambda$]k, составляющих в своей совокупности спектр оператора А Если рассматривать функции, на к-рые действует оператор А, как векторы гильбертова пространства, то действие А будет, как и в случае конечномерного самосопряженного преобразования, сводиться к растяжению пространства вдоль системы взаимно ортогональных осей [$\varphi$]k с коэффициентами растяжения [$\lambda$]k (при [$\lambda$]k < О такое растяжение имеет смысл растяжения с коэффициентом |[$\lambda$]k|, объединенного с зеркальным отражением), а сам оператор А здесь снова будет иметь спектральное разложение вида
[2422-5.jpg]

где Ek - операторы проектирования на направления [$\varphi$]k

С а , развитый первоначально для интегральных операторов с симметричным ядром K(x, у), определенным и непрерывным в нек рой ограниченной области, был затем в рамках общей теории операторов распространен на многие другие типы линейных операторов (напр , на интегральные операторы с ядром, имеющим особенность или заданным в неогранич области, дифференциальные операторы в пространствах функций одного или неск переменных и т д ), а также на абстрактно заданные линейные операторы в бесконечномерных линейных пространствах Оказалось, однако, что такое распространение связано с существенным усложнением С. а , так как для многих линейных операторов собственные значения и собственные функции, понимаемые в обычном смысле, вообще не существуют Поэтому в общем случае спектр приходится определять не как со вокупность собственных значений оператора Л, а как совокупность тех значений [$\lambda$], для к-рых оператор (A - [$\lambda$]E)-1, где E - тождественный (единичный) оператор, не существует, или определен лишь на неплотном множестве, или является неограниченным оператором Все собственные значения оператора принадлежат его спектру и в совокупности образуют его дискретный спектр, остальную часть спектра часто называют непрерывным спектром оператора [иногда же непрерывным спектром называют лишь совокупность тех [$\lambda$], при к рых оператор (A - [$\lambda$]E)-' определен на плотном множестве элементов пространства, но неограничен, а все точки спектра, не входящие ни в дискретный, ни в непрерывный спектр, называют остаточным спектром]

Наиболее разработан С. а самосопряженных линейных операторов в гильбертовом пространстве (обобщающих симметрические матрицы) и унитарных линейных операторов в том же пространстве (обобщающих унитарные матрицы) Caмосопряженный оператор А в гильбертовом пространстве всегда имеет чисто действительный спектр (дискретный, непрерывный или смешанный) и допускает спектральное разложение вида

А=инт от - беск до +беск. [$\lambda$]dE([$\lambda$]), (*)

где E([$\lambda$]) - т н разложение единицы (отвечающее оператору А), т е. семейство проекционные операторов, удовлетворяющее специальным условиям Точками спектра в данном случа